Фабри Перо интерферометрі

1 слайд
Фабри Перо интерферометр і

1 слайд

2 слайд
FABRY INTERFEROMETER - PERO - мульти- интерференция. Екі өлшемді дисперсиясы бар жоғары ажыратымдылықтағы спектрлік құрал. Ол кеңістігі бар құрылғы ретінде қолданылады, сәулеленуді спектрге және фотосуретке бөледі. тіркеу және фотоэлектрлік сканерлеу құралы ретінде. тіркеу. I.F.-P. - шағылысатын жазықтықпен шектелген оптикалық біртекті мөлдір материалдың жазықтық-параллель қабаты. Наиб, кеңінен қолданылатын әуе кемесі I.F.-P бір-бірінен белгілі бір қашықтықта орналасқан екі шыны немесе кварц плиталарынан тұрады

2 слайд

3 слайд
Фабри-Перо интерферометрінің схемасы .

3 слайд

4 слайд
Бір-біріне қарама-қарсы ұшақтарға жоғары шағылыстырғыш жабындар қолданылады (толқындардың ұзындығы 0,01 дәлдікпен жасалған). I.F.-P. коллиматорлардың арасында орналасқан; Кіріс коллиматорының фокус жазықтығында жарықтандырылған диафрагма орнатылады, ол I.F.-P. үшін жарық көзі болып қызмет етеді. амплитудасы мен фазасы бойынша өзгеретін когерентті толқындар. Когерентті толқындардың амплитудасы геом заңына сәйкес төмендейді. прогрессия және осы бағытта қозғалатын когерентті толқындардың әрбір іргелес жұбы арасындағы жол айырмашылығы тұрақты және D = 2dncosq- қа тең, мұндағы n - айналар арасындағы ортаның сыну көрсеткіші ( n = 1 ауа үшін), q - сәуле мен айналарға дейінгі бұрыш. Шығу коллиматорының объективінен өтіп, когерентті толқындар оның F жазықтығына араласады және кеңістік, кедергі жасайды. тең көлбеу шеңберлер түрінде сурет (2-сурет). Кедергідегі қарқындылықтың таралуы (жарықтандыру). сурет I = tkVTs / f22 өрнегімен сипатталады, мұндағы В - көздің жарықтығы, tk - коэффициент. коллиматор линзаларының өткізгіштігі, s - осьтік параллель сәуленің көлденең қимасы, f2 - шығыс коллиматорының мақсатының фокустық ұзындығы, T - I.F.-P.

4 слайд

5 слайд
Шығу коллиматорының фокустық жазықтығындағы кедергілердің құрылымы.

5 слайд

6 слайд
h = 2 (Cr) / (1-r), t, r және a - сәйкесінше коэффициенттер. айналардың берілуі, және t + r + a = 1. Берілу функциясы Т, демек, қарқындылықтың таралуы күрт интенсивті максимумы бар тербелмелі сипатқа ие (3- сурет), оның жағдайы Dmax = 2dncosqmax = bml шартынан анықталады, мұндағы m ( бүтін) спектрдің реті, l - толқын ұзындығы. Көршілес максимумның ортасында f функциясы минима Tmin = [t / (1 + r)] 2 болады. Себебі кедергі ұстанымы. максимумның мөлшері q бұрышы мен оған тең c бұрышы екінші әйнек тақтайшасынан сәуленің шығуы, содан кейін кедергіге байланысты болады. сурет концентрлік түрінде болады. qomax = cmax = const жағдайынан анықталған сақиналар (2- сурет), геом аймағында локализацияланған. кіріс схемасының суреттері = Dvkhf2 / f1 (1- сурет). Бұл сақиналардың радиусы rm = , бұл m = const үшін rm мен l арасында біркелкі тәуелділік бар екенін білдіреді, демек I.F.-P. Көршілес сақиналардың максимумы мен осы сақиналардың ені арасындағы сызықтық қашықтық ұлғаю радиусымен, яғни кедергілердің ұлғаюымен азаяды. сақиналар тарылып, қалыңдайды. Др сақиналарының ені де коэффициентке байланысты.

6 слайд

7 слайд
Кедергі сызығының көлденең қимасы және оның параметрлері; d0 - шығыс саңылауының диаметрі D.

7 слайд

8 слайд
шағылысу r өсіп, азаяды. R2m-r2m + a = f22l / d іргелес сақиналар радиусының квадраттарының арасындағы айырмашылық толқын ұзындығына сызықтық байланысты, сондықтан бұл қатынас толқындардың ұзындығындағы айырмашылықты анықтау үшін қолданылады. Толқын ұзындығының өзгеруімен I.F.-P. беру максимумының ығысуы бұрыштық дисперсиямен анықталады dc / dl = - (ltgc) -1, кішкентай бұрыштардағы жиек ( c # 10-2 рад) бұрыштан едәуір асады. призманың және дифракцияның дисперсиясы. спектрометрлер, бұл оның артықшылығы. Сызықтық дисперсия dr / dl№-f22- ге тең ( lr cos2c). Алайда, Dl = l2 / 2d cosc дисперсиялық ауданы, әдетте өте кішкентай, бұл I.F- тің жетіспеушілігі болып табылады: I.F.-P аппаратының спектрлік ені (кедергі максимумы) өрнек арқылы анықталады

8 слайд

9 слайд
• бірақ теориялық. ажыратымдылық өсу коэффициентімен өседі. шағылыс r және айналар арасындағы қашықтық d. R өсуінің шегі Tmax = [t / (t + a)] 2 төмендеуімен және I. F. - P. ұшақтарын өндірудегі ақаулармен анықталады, d- нің өсуіне байланысты R0- нің жоғарылауы Dl- нің төмендеуіне әкеледі. Суретпен Спектрдің тіркеу тақтасы F фокальды жазықтыққа орнатылады ( C урет 1). Фотоэлектрлік көмегімен Фокустық жазықтықта тіркеу оптикалық I.F.-P. осі әдетте дөңгелек диафрагмаға орнатылады, үйінді диаметрі центрдің сызықты еніне тең, максимум

9 слайд

10 слайд
Бұл жағдайда диафрагма мен радиация қабылдағыштағы инциденттен өтетін радиациялық ағын Ф = 3.4 tfTmax В s / R и-ге тең, мұндағы Ri - нақты шешуші күш. Спектр d немесе n- дің өзгеруі арқылы жазылады. Нағыз I.F.-P саңылауы дифракциялық саңылауға қарағанда бірнеше жүз есе көп. теңдігі бар спектрометр, бұл оның артықшылығы. I.F.-P., жоғары шешуші күші бар, өте аз дисперсиялық аймаққа ие болғандықтан, зерттелетін спектрдің ені Dl- ден аз болуы үшін онымен алдын-ала монохроматизация қажет. Бұл үшін көбінесе I.F.-P. призмасы немесе дифракциясы бар қиылысқан дисперсиялық құрылғылар қолданылады. спектрограф, осылайша I.F- П. дисперсияларының бағыттары өзара перпендикуляр болатындай етіп жасалады.

10 слайд

11 слайд
Кейде дисперсия аймағын ұлғайту үшін олар екі I.F.-P жүйесін қолданады. қашықтық d, олардың қатынасы d1 / d2 бүтін сан болатындай. Содан кейін Dl дисперсиялық аймағын И.Ф.-П. анықтайды, ал шешуші күші «майысқандармен» анықталады. Екі бірдей IF-P орнатылған кезде шешілетін қуат жоғарылайды және кедергі үлгісінің контрасты жоғарылайды. I.F.-P спектрлік сызықтардың жұқа және гиперфинді құрылымын зерттегенде, лазер сәулесінің бал құрылысын зерттеу үшін және т.б. спектрдің ультрафиолетті, көрінетін және IR аймақтарында кеңінен қолданылады. Элемент лазерлерде резонатор ретінде де қолданылады. Лит.: Тарасов К.И., Спектрлік аспаптар, 2-ші басылым, Л., 1977; Зайдел А. Н., Островская Г.В., Островский Ю. И., Спектроскопияның техникасы мен практикасы, М., 1972; Малышев В. И., Эксперименттік спектроскопияға кіріспе, М., 1979; жанып тұрғанын қараңыз. өнерде. Интерферометр B. II. Малышев.

11 слайд

12 слайд
НАЗАРЛАРЫҢЫЗҒА РАХМЕТ !!!

12 слайд