Материалдар / Презентация Тақырыбы:Электромагниттік индустрия.

Презентация Тақырыбы:Электромагниттік индустрия.

Материал туралы қысқаша түсінік
Материал оқушыларға,студенттерге арналған.
Авторы:
Автор материалды ақылы түрде жариялады. Сатылымнан түскен қаражат авторға автоматты түрде аударылады. Толығырақ
02 Мамыр 2021
398
0 рет жүктелген
770 ₸
Бүгін алсаңыз
+39 бонус
беріледі
Бұл не?
Бүгін алсаңыз +39 бонус беріледі Бұл не?
Тегін турнир Мұғалімдер мен Тәрбиешілерге
Дипломдар мен сертификаттарды алып үлгеріңіз!
Бұл бетте материалдың қысқаша нұсқасы ұсынылған. Материалдың толық нұсқасын жүктеп алып, көруге болады
img_page_1
Ресми байқаулар тізімі
Республикалық байқауларға қатысып жарамды дипломдар алып санатыңызды көтеріңіз!
Материалдың қысқаша түсінігі
Электромагнетизм ЭЛЕКТРОМАГНИТТІК ИНДУКЦИЯ

1 слайд
Электромагнетизм ЭЛЕКТРОМАГНИТТІК ИНДУКЦИЯ

1 слайд

Электромагнетизм ЭЛЕКТРОМАГНИТТІК ИНДУКЦИЯ

ФАРАДЕЙ ТӘЖІРИБЕЛЕРІ ► Егер гальванометрмен жалғанған соленоидқа тұрақты магнит жіберсе, онда магнит қозғалған жағдайда га

2 слайд
ФАРАДЕЙ ТӘЖІРИБЕЛЕРІ ► Егер гальванометрмен жалғанған соленоидқа тұрақты магнит жіберсе, онда магнит қозғалған жағдайда гальванометр бағдаршасы ауытқиды. ► Ал магнит тоқтаса, онда гальванометр бағдаршасы нөлдік қалыпқа келеді.

2 слайд

ФАРАДЕЙ ТӘЖІРИБЕЛЕРІ ► Егер гальванометрмен жалғанған соленоидқа тұрақты магнит жіберсе, онда магнит қозғалған жағдайда гальванометр бағдаршасы ауытқиды. ► Ал магнит тоқтаса, онда гальванометр бағдаршасы нөлдік қалыпқа келеді.

ФАРАДЕЙ ТӘЖІРИБЕЛЕРІ ► Сол сияқты тыныштықта тұрған магнитке соленоидты алып немесе салатын болсақ алдынғыдағыдай процесс

3 слайд
ФАРАДЕЙ ТӘЖІРИБЕЛЕРІ ► Сол сияқты тыныштықта тұрған магнитке соленоидты алып немесе салатын болсақ алдынғыдағыдай процесс жүреді. ► Мұндай тәжірибелер индукциялық токтың соленоидта пайда болуы бір-біріне қатысты қозғалуына байланысты екенін көрсетеді.

3 слайд

ФАРАДЕЙ ТӘЖІРИБЕЛЕРІ ► Сол сияқты тыныштықта тұрған магнитке соленоидты алып немесе салатын болсақ алдынғыдағыдай процесс жүреді. ► Мұндай тәжірибелер индукциялық токтың соленоидта пайда болуы бір-біріне қатысты қозғалуына байланысты екенін көрсетеді.

ФАРАДЕЙ ТӘЖІРИБЕЛЕРІ ► Катушканы соленоидқа кіргізіп, қозғалмайтын етіп бекітеміз. Соленоидта ток жоқ деп аламыз. Катушканы

4 слайд
ФАРАДЕЙ ТӘЖІРИБЕЛЕРІ ► Катушканы соленоидқа кіргізіп, қозғалмайтын етіп бекітеміз. Соленоидта ток жоқ деп аламыз. Катушканы токқа қосып, ажыратсақ соленоидта индукциялық ток пайда болады. Мұндай жағдай резисторда кедергі арқылы катушкадағы токты азайтып, күшейткенде де байқалады. Бұл тәжірибеден соленоидта индукциялық токтың пайда болуы магниттің өргерісінде пайда болады екені анық байқалады.

4 слайд

ФАРАДЕЙ ТӘЖІРИБЕЛЕРІ ► Катушканы соленоидқа кіргізіп, қозғалмайтын етіп бекітеміз. Соленоидта ток жоқ деп аламыз. Катушканы токқа қосып, ажыратсақ соленоидта индукциялық ток пайда болады. Мұндай жағдай резисторда кедергі арқылы катушкадағы токты азайтып, күшейткенде де байқалады. Бұл тәжірибеден соленоидта индукциялық токтың пайда болуы магниттің өргерісінде пайда болады екені анық байқалады.

► Сіз ең бірінші болып денелер бір-біріне әсері қашықтықта, қоршаған ортадағы белгілі бір процестер арқылы болатынын білдіңіз

5 слайд
► Сіз ең бірінші болып денелер бір-біріне әсері қашықтықта, қоршаған ортадағы белгілі бір процестер арқылы болатынын білдіңіз. Бұл идеяға міндетті түрде сену керек… Менің ойымша сіз күштік сызықтар түрлі бөгетте, өрді айналып өтетінін, өткізгіште кернеудің өзгерісін қуатынын кристалдардағы бағыттарда бөгеп өтетінін айқын білесіз, айқын көріп тұрсыз. ► Дж. Максвелдің М. Фарадейге хатынан

5 слайд

► Сіз ең бірінші болып денелер бір-біріне әсері қашықтықта, қоршаған ортадағы белгілі бір процестер арқылы болатынын білдіңіз. Бұл идеяға міндетті түрде сену керек… Менің ойымша сіз күштік сызықтар түрлі бөгетте, өрді айналып өтетінін, өткізгіште кернеудің өзгерісін қуатынын кристалдардағы бағыттарда бөгеп өтетінін айқын білесіз, айқын көріп тұрсыз. ► Дж. Максвелдің М. Фарадейге хатынан

Қозғалыстағы өткізгіштердегі электромагниттік индукция құбылысы л кл F F     B e l e eE     | | l B инд 

6 слайд
Қозғалыстағы өткізгіштердегі электромагниттік индукция құбылысы л кл F F     B e l e eE     | | l B инд      | | BdS d ldx dS dt dx     ; ;  dt d dt dS B l dt dx B l B инд        | |

6 слайд

Қозғалыстағы өткізгіштердегі электромагниттік индукция құбылысы л кл F F     B e l e eE     | | l B инд      | | BdS d ldx dS dt dx     ; ;  dt d dt dS B l dt dx B l B инд        | |

Ленц ережесі Тұйық өткізетін контурда магнит ағынынан индукциялық ток пайда болады және оның магнит өрісінің бағыты сыр

7 слайд
Ленц ережесі Тұйық өткізетін контурда магнит ағынынан индукциялық ток пайда болады және оның магнит өрісінің бағыты сыртқы магнит ағынына қарама- қарсы әсер етеді.

7 слайд

Ленц ережесі Тұйық өткізетін контурда магнит ағынынан индукциялық ток пайда болады және оның магнит өрісінің бағыты сыртқы магнит ағынына қарама- қарсы әсер етеді.

Фарадей заңы Тұйық контурдағы индукцияның ЭҚК магнит ағынының осы контурдағы жүру жылдамдығына қарама-қарсы таңбамен сипа

8 слайд
Фарадей заңы Тұйық контурдағы индукцияның ЭҚК магнит ағынының осы контурдағы жүру жылдамдығына қарама-қарсы таңбамен сипатталады.dt dФ i   

8 слайд

Фарадей заңы Тұйық контурдағы индукцияның ЭҚК магнит ағынының осы контурдағы жүру жылдамдығына қарама-қарсы таңбамен сипатталады.dt dФ i   

Магнит өрісіндегі шеңбердің (рамканың) айналуы t BS BS S B Ф n   cos cos    ► Егер магнит өрісіндегі шеңберге электр тогын

9 слайд
Магнит өрісіндегі шеңбердің (рамканың) айналуы t BS BS S B Ф n   cos cos    ► Егер магнит өрісіндегі шеңберге электр тогын жіберсек, онда оған айналу моменті әсер етеді және шеңбер айналады. Электр энергиясын механикалық энергияға түрлендіретін электроқозғалтқыштың жұмыс істеу қағидасы осыған негізделген. t BS dt dФ i    sin      BS  max

9 слайд

Магнит өрісіндегі шеңбердің (рамканың) айналуы t BS BS S B Ф n   cos cos    ► Егер магнит өрісіндегі шеңберге электр тогын жіберсек, онда оған айналу моменті әсер етеді және шеңбер айналады. Электр энергиясын механикалық энергияға түрлендіретін электроқозғалтқыштың жұмыс істеу қағидасы осыған негізделген. t BS dt dФ i    sin      BS  max

Контурдың индуктивтілігі Контурдағы магнит ағыны контурдың ток күшіне тура пропорционал : Ф = LI . Пропорционалдық к

10 слайд
Контурдың индуктивтілігі Контурдағы магнит ағыны контурдың ток күшіне тура пропорционал : Ф = LI . Пропорционалдық коэфициент L ток күші I в контурдағы магнит ағыны Ф , осы ток арқылы туатын, индуктивтілік деп аталады. Индуктивтілік өткізгіштің ауданына, формасына, ортаның магниттік қасиетіне байланысты. Индуктивтіліктің өлшем бірлігі СИ жүйесінде генри (Гн): 1 Гн = 1 Вб/1 А . .

10 слайд

Контурдың индуктивтілігі Контурдағы магнит ағыны контурдың ток күшіне тура пропорционал : Ф = LI . Пропорционалдық коэфициент L ток күші I в контурдағы магнит ағыны Ф , осы ток арқылы туатын, индуктивтілік деп аталады. Индуктивтілік өткізгіштің ауданына, формасына, ортаның магниттік қасиетіне байланысты. Индуктивтіліктің өлшем бірлігі СИ жүйесінде генри (Гн): 1 Гн = 1 Вб/1 А . .

Соленоид индуктивтілігі ► Соленоидтың барлық орамындағы толық магнит ағыны:SI l I N NBS N 2 0 1       S l N

11 слайд
Соленоид индуктивтілігі ► Соленоидтың барлық орамындағы толық магнит ағыны:SI l I N NBS N 2 0 1       S l N I L 2 0     V n Sl l N L 2 0 2 2 0    

11 слайд

Соленоид индуктивтілігі ► Соленоидтың барлық орамындағы толық магнит ағыны:SI l I N NBS N 2 0 1       S l N I L 2 0     V n Sl l N L 2 0 2 2 0    

Өздік индукция Өткізгіште ток күшінің өзгерісі нәтижесінде индукцияның ЭҚК пайда болуы өздік индукция деп аталады.dt dI L

12 слайд
Өздік индукция Өткізгіште ток күшінің өзгерісі нәтижесінде индукцияның ЭҚК пайда болуы өздік индукция деп аталады.dt dI L dt d s      

12 слайд

Өздік индукция Өткізгіште ток күшінің өзгерісі нәтижесінде индукцияның ЭҚК пайда болуы өздік индукция деп аталады.dt dI L dt d s      

Өзара индукция ► Бірінші контурда ток күшінің өзгеруіне байланысты екінші контурда ЭҚК пайда болса, мұндай құбылысты өзара

13 слайд
Өзара индукция ► Бірінші контурда ток күшінің өзгеруіне байланысты екінші контурда ЭҚК пайда болса, мұндай құбылысты өзара индукция деп атайды. ► L 12 = L 12 – контурлардың өзара индуктивтілігі1 21 21 I L   2 12 12 I L   dt dI L dt d s 1 21 21 2       dt dI L dt d s 2 12 12 1      

13 слайд

Өзара индукция ► Бірінші контурда ток күшінің өзгеруіне байланысты екінші контурда ЭҚК пайда болса, мұндай құбылысты өзара индукция деп атайды. ► L 12 = L 12 – контурлардың өзара индуктивтілігі1 21 21 I L   2 12 12 I L   dt dI L dt d s 1 21 21 2       dt dI L dt d s 2 12 12 1      

Трансформаторларdt d N    2 2  dt d N    1 1  k N N U U    2 1 2 1 2 1   Трансформатор арқылы кернеу

14 слайд
Трансформаторларdt d N    2 2  dt d N    1 1  k N N U U    2 1 2 1 2 1   Трансформатор арқылы кернеуді k есе күшейтсек, өткізгіште ток күші сонша есе азаяды. Сонымен қатар Джоуль жылуы k 2 есе кішірейеді.

14 слайд

Трансформаторларdt d N    2 2  dt d N    1 1  k N N U U    2 1 2 1 2 1   Трансформатор арқылы кернеуді k есе күшейтсек, өткізгіште ток күші сонша есе азаяды. Сонымен қатар Джоуль жылуы k 2 есе кішірейеді.

Ажыратқан және қосқан кездегі токтар ► Контурдағы күш өзгерген кезде өздік индукция ЭҚК пайда болады. Сонымен мұнда индукциял

15 слайд
Ажыратқан және қосқан кездегі токтар ► Контурдағы күш өзгерген кезде өздік индукция ЭҚК пайда болады. Сонымен мұнда индукциялық ток пайда болады және өздік индукция экстратоктары деп аталады.

15 слайд

Ажыратқан және қосқан кездегі токтар ► Контурдағы күш өзгерген кезде өздік индукция ЭҚК пайда болады. Сонымен мұнда индукциялық ток пайда болады және өздік индукция экстратоктары деп аталады.

Ажыратқандағы токтарdt dI L IR s     dt dI L IR   dt L R I dI   t I I t L R nIl 0 0    t e I I   0

16 слайд
Ажыратқандағы токтарdt dI L IR s     dt dI L IR   dt L R I dI   t I I t L R nIl 0 0    t e I I   0

16 слайд

Ажыратқандағы токтарdt dI L IR s     dt dI L IR   dt L R I dI   t I I t L R nIl 0 0    t e I I   0

Релаксация уақыты Релаксация уақыты  арқасында ток күші е есе азаяды: R L  

17 слайд
Релаксация уақыты Релаксация уақыты  арқасында ток күші е есе азаяды: R L  

17 слайд

Релаксация уақыты Релаксация уақыты  арқасында ток күші е есе азаяды: R L  

Индуктивтілігі бар кедергіні көбейткен жағдайда ( R >> R 0 ), токқа қосылған ЭҚК-нен өздік индукция ЭҚК-інің шамасы асып к

18 слайд
Индуктивтілігі бар кедергіні көбейткен жағдайда ( R >> R 0 ), токқа қосылған ЭҚК-нен өздік индукция ЭҚК-інің шамасы асып кетуі мүмкін. Сондықтан мұндай контурды тез ажыратуға балмайды, өйткені изоляция істен шығуы мүмкін.

18 слайд

Индуктивтілігі бар кедергіні көбейткен жағдайда ( R >> R 0 ), токқа қосылған ЭҚК-нен өздік индукция ЭҚК-інің шамасы асып кетуі мүмкін. Сондықтан мұндай контурды тез ажыратуға балмайды, өйткені изоляция істен шығуы мүмкін.

Ажыратқандағы токтарdt dI L s    dt dI L IR s                    t e I I 1 0

19 слайд
Ажыратқандағы токтарdt dI L s    dt dI L IR s                    t e I I 1 0

19 слайд

Ажыратқандағы токтарdt dI L s    dt dI L IR s                    t e I I 1 0

Магнит өрісінің энергиясы LIdI IdФ IBdS IBldx Fdx dA      Магнит өрісі энергия тасымалдаушы болып табылады. Сондықтан м

20 слайд
Магнит өрісінің энергиясы LIdI IdФ IBdS IBldx Fdx dA      Магнит өрісі энергия тасымалдаушы болып табылады. Сондықтан магнит өрісінің энергиясы жұмысқа тең:     I 0 2 . 2 LI LIdI W A

20 слайд

Магнит өрісінің энергиясы LIdI IdФ IBdS IBldx Fdx dA      Магнит өрісі энергия тасымалдаушы болып табылады. Сондықтан магнит өрісінің энергиясы жұмысқа тең:     I 0 2 . 2 LI LIdI W A

Магнит өрісінің көлемдік тығыздығы ► Берілген теңдік біртекті және біртексіз өріске және ортаның В мен Н тәуелділігі сызықты

21 слайд
Магнит өрісінің көлемдік тығыздығы ► Берілген теңдік біртекті және біртексіз өріске және ортаның В мен Н тәуелділігі сызықты, яғни парамагнетиктер мен диамагнетиктер үшін арналған. 2 2 2 0 BH H V W w     

21 слайд

Магнит өрісінің көлемдік тығыздығы ► Берілген теңдік біртекті және біртексіз өріске және ортаның В мен Н тәуелділігі сызықты, яғни парамагнетиктер мен диамагнетиктер үшін арналған. 2 2 2 0 BH H V W w     

Осы аптаның ең үздік материалдары
Педагогтардың біліктілігін арттыру курстары
Аттестацияда (ПББ) 100% келетін
тақырыптармен дайындаймыз
Аттестацияда (ПББ) келетін тақырыптар бойынша жасалған тесттермен дайындалып, бізбен бірге тестілеуден оңай өтесіз
Өткен жылы бізбен дайындалған ұстаздар 50/50 жинап рекорд жасады
Толығырақ